МОДЕЛИРОВАНИЕ СТАЦИОНАРНОЙ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ПРИ СВОБОДНОЙ КОНВЕКЦИИ В ОГРАНИЧЕННОМ ОБЪЕМЕ

SIMULATION OF STATIONARY THERMAL CONDUCTIVITY UNDER FREE CONVECTION IN A LIMITED VOLUME
Цитировать:
Жумаев Ж., Тошева М.М. МОДЕЛИРОВАНИЕ СТАЦИОНАРНОЙ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ПРИ СВОБОДНОЙ КОНВЕКЦИИ В ОГРАНИЧЕННОМ ОБЪЕМЕ // Universum: технические науки : электрон. научн. журн. 2022. 4(97). URL: https://7universum.com/ru/tech/archive/item/13394 (дата обращения: 06.12.2022).
Прочитать статью:

 

АННОТАЦИЯ

В этой статье представлены результаты численного моделирования процесса возникновения динамических и температурных пограничных слоев между двумя вертикально расположенными стержнями, которые являются источниками тепла. Сформулированная система дифференциальных уравнений в частных производных в стационарной подстановке с граничными условиями решена численно, используя неявной схемы и метода прогонки с итерацией, его алгоритм реализовано с использованием графической среды DELPHI. Для рисования графиков был использован компонент Сhart. 

модель, дифференциальные уравнения в частных производных, теплообмен, ествественная конвекция, уравнения пограничного слоя, ламинарный режим.

ABSTRCAT

This article presents the results of numerical simulation of the process of occurrence of dynamic and temperature boundary layers between two vertically located rods, which are heat sources. The formulated system of partial differential equations in a stationary substitution with boundary conditions is solved numerically using an implicit scheme and the sweep method with iteration, its algorithm is implemented using the DELPHI graphical environment. The Chart component was used to draw graphs.

 

Ключевые слова. Динамический пограничный слой, температурный пограничный слой, источник тепла, математический модель, компьютерная модель, дифференциальные уравнения в частных производных, теплообмен, ествественная конвекция, уравнения пограничного слоя, ламинарный режим.

Keywords. Dynamic boundary layer, temperature boundary layer, heat source, mathematical model, computer model, partial differential equations, heat transfer, natural convection, boundary layer equations, laminar regime.

 

Введение. Всестороннее исследование процессов естественной конвекции является весьма актуальной проблемой гидромеханики и теплообмена, поскольку они часто встречаются во многих задачах практики, например, в теплицах, в установках использования солнечной энергии, машиностроении, промышленных установках и т.д., которые связаны эффективным (рациональным) использованием энергетических ресурсов,  актуальность которых отражается в многочисленных книгах и статьях отечественных и зарубежных авторов.

В частности, работе [4] выполнено численное моделирование смешанной конвекции в наклонной квадратной каверне в предположении, что на вертикальных боковых стенках имеет место неравномерное распределение температуры. Уравнения написаны в нестационарном виде, для решения безразмерных управляющих уравнений используется метод конечных объемов. Результаты представлены в виде графиков. Показано, что в случае преобладания моды плавучести средний теплообмен значительно увеличивается с увеличением угла наклона каверны, когда зоны нагрева и охлаждения на обеих стенках идентичны.

В [5] представлены результаты численного исследования течения и теплообмена при ламинарной свободной конвекции между вертикальными параллельными изотермическими пластинами с различными температурами. При этом температура горячей пластины была выше, а холодной, соответственно, ниже, чем температура окружающей среды. Температурный фактор изменялся в пределах . Полностью эллиптические уравнения Навье−Стокса и уравнение энергии решались методом конечных

объемов на разнесенных сетках. Представлены данные по распределению скоростей и температур между пластинами, локальной и интегральной теплоотдаче, что позволяет глубже понять механизм обменных процессов между параллельными пластинами с асимметричным нагревом.

В работе [8] рассматривается стационарный, ламинарный перенос в слое, примыкающем погруженный в покоящийся окружающий газ в вертикальной поверхности. Уравнения написаны в несжимаемой постановке.

В работе [10] рассматривается течение вязкой несжимаемой жидкости вдоль нагретого вертикального конуса с учетом изменений вязкости и температуропроводности в зависимости от температуры. Предполагается, что вязкость жидкости является экспоненциальной функцией температуры, а температуропроводность - линейной функцией температуры. Основные уравнения для ламинарной свободной конвекции жидкости преобразуются в безразмерные уравнения в частных производных, которые решаются методом конечных разностей с неявной схемой Кранка-Николсона. Получены зависимости параметров потока от вязкости жидкости и теплопроводности.

Настоящее исследование, являющееся развитием работ [3, 8], посвящено численному изучению ламинарной естественной конвекции воздуха между двумя вертикальными параллельными пластинами с равными и отличающимися температурами. Основное внимание уделено анализу влияния температурного фактора на структуру течения, на теплоперенос и появлению конвекции.

Рассматривается процесс естественной конвекции вождуха между двумя вертикально расположенными стержнями. Схематическая картина течения имеет вид(рис.1):

 

Рисунок 1. Схематическая картина течения

 

Численные исследования проводились посредством решения стационарных, двумерных  уравнений Навье−Стокса и уравнения энергии в приближении Буссинеска[2].  Течение ньютоновской жидкости полагается ламинарным и сжимаемым. С этими допущениями основные уравнения сохранения записываются  следующим образом[6,7]:

                                    (1)

Уравнения (1) записаны в безразмерных величинах с использованием общепринятых обозначений: -  продольные и поперечные составляющие скорости; - плотности, Т – абсолютная температура, - динамический коэффициент вязкости, число Грасгофа,  – гидродинамическое число Фруда, -Число Прандтля.

Для замыкания системы дифференциальных уравнений (1) дополним его уравнением состояния. Зависимость коэффициента вязкости газа от температуры представляется формулой Саттерлэнда.

Сформулируем граничные условия в следующем виде:

                 (2)

Выше изложенная задача решена численно с применением двухслойной, четырехточечной неявной конечно – разностной схемы.

Полученная трехдиогнальная система уравнений решена методом прогонки с итерацией[1].

На рис.1. приведены появление осевой скорости и расширение динамического пограничного слоя при Pr=0,7. Как видно из рисунка, чем выше по стержню, тем выше скорость. А также где выше температура, там и выше скорост. Это соответствует физике течения.

На рис.2. приведены распределение температуры между источниками тепла, которые имеют температуры 320К и 300К соответственно. Как видно из рисунка, возле пластинки, где выше температура, выше и температурное поле.

 

Рисунок 2. Возникновение скорости возле источников тепла, которые имеют температуры 500К и 800К соответственно. 1-при , 2-при .

 

Рисунок 3. Распределение безразмерной температуры между источниками тепла, которые имеют температуры 320К и 300К соответственно. Зеленый- при , синий- при , красный- при

 

Заключение.  Используя уравнения в приближении теории ламинарного пограничного слоя рассчитаны поля скоростей, температур вблизи вертикально расположенного источников тепла. Рассчитаны ширина теплового и динамического пограничных слоев. Результаты компьютерного моделирования с помощью графических средств Delphi представлены в виде графиков. Выявлено, что увеличение скорости в ограниченном объеме быстрее, чем в неограниченном объеме.

 

Список литературы:

  1. Андерсон Д., Таннехилл Дж., Плетчер Р. Вычислительная гидромеханика и теплообмен. В 2-х томах. - М: Мир, 1990. - 384 с.
  2. Гебхарт Б., Джалурия Й., Махаджан Р.Л., Саммакия Б. Свободно-конвективные течения, тепло и массобмен. Кн. 2. - М.: Мир, 1991. - 678с.
  3. Жумаев Ж., Усмонова Г. Компъютерное моделирование процесса конвекции вблизи вертикально расположенного источника//Universum. Технические науки. - 2020. Выпуск 5(74). Часть 1. С. 41-45. https://7universum.com/ru/tech/archive/item/9384
  4. Сивакумар В., Сивасанкаран С. Смешанная конвекция в наклонной каверне с движущейся крышкой при неравномерном нагреве на боковых стенках//Прикладная механика и техническая физика. - 2014, Т. 55, № 4. - С. 97-114.
  5. Терехов В.И., Экаид А.Л. Ламинарная свободная конвекция между вертикальными параллельными пластинами с различными температурами//Теплофизика и аэромеханика, - 2012, том 19, № 4, - С. 415-430.
  6. Шлихтинг Г. Теория пограничного слоя. - М: Наука, 1974. - 712 с.
  7. Andreev V. K. and others. Mathematical models of convection// Germany: De Gruyter, 2012. — 437 p.
  8. Jumayev J., Shirinov Z., Kuldashev H. Computer simulation of the convection process near a vertically located source.// International conference on information Science and Communikations Technologiyes (ICISCT) Conference Proceedings. (Tashkent, 4-6 november. 2019). - pp.635-638. DOI:10.1109/ICISCT47635.2019.9012046
  9. Jumayev J., Mustapakulov Ya., Kuldoshev H. Numerical algorithm for modeling turbulence in a jet with diffusion combustion// 14th international Conference on Application of information and Communication technologiyes(AICT). Conference Proceedings.(Tashkent, 7-9 okt. 2020). pp. 1-4. DOI 10. 1109/AICT50176.2020.9368857. 
  10. Kaushik А. Numerical Solutions for Free Convection Flow past a Vertical Cone using Alternating Direction Implicit (ADI) Technique. //International Journal of Research and Innovation in Applied Science (IJRIAS) | Volume V, Issue VI, - June 2020 P. 28-34.
Информация об авторах

доцент, Бухарский государственный университет, Республика Узбекистан, г. Бухара

Associate Professor, Bukhara state University, Republic of Uzbekistan, Bukhara

магистрант, Бухарский государственный университет, Республика Узбекистан, г. Бухара

Master’s degree from Bukhara State University, Republik of Uzbekistan, Bukhara

Журнал зарегистрирован Федеральной службой по надзору в сфере связи, информационных технологий и массовых коммуникаций (Роскомнадзор), регистрационный номер ЭЛ №ФС77-54434 от 17.06.2013
Учредитель журнала - ООО «МЦНО»
Главный редактор - Ахметов Сайранбек Махсутович.
Top