О БЛИЗОСТИ ДЕЙСТВИТЕЛЬНОГО ЦИКЛА ОТТО К ИДЕАЛЬНОМУ

ABOUT PROXIMITY REAL OTTO CYCLE TO IDEAL
Кодиров Н.
Цитировать:
Кодиров Н. О БЛИЗОСТИ ДЕЙСТВИТЕЛЬНОГО ЦИКЛА ОТТО К ИДЕАЛЬНОМУ // Universum: технические науки : электрон. научн. журн. 2022. 1(94). URL: https://7universum.com/ru/tech/archive/item/12925 (дата обращения: 15.08.2022).
Прочитать статью:
DOI - 10.32743/UniTech.2022.94.1.12925

 

АННОТАЦИЯ

 В статье выводятся некоторые закономерности действительного цикла Отто, исходя из которых вычисляется изменение энтропии.

ABSTRACT

In the article derived some patterns of real Otto cycle on the basis of which calculated the entropy change.

 

Ключевые слова:  Двигатель Отто, четырехтактный двигатель, теплота, степень повышения давления, энтропия.

Keywords: Otto engine, four-stroke engine, heat, explosion  ratio, entropy.

 

Автором настоящей статьи (далее: Автор) установлено, что при изохорном подводе теплоты степень повышения давления подчиняется уравнению:

                                                                                 (1)

где  pz-давление в начале расширения, рс-давление в конце сжатия, ε-степень сжатия, n1-средний показатель политропы сжатия, np5-показатель повышения давления:

                                                                                        (2)

где pa-давление в начале сжатия. Результаты проверки уравнений (1) и (2) на примерах в табл.1.

Таблица 1.

Проверочный расчет степени повышения давления

№ пр.

ε

Pa, Па

n1

Λ

Pz,Па

np5

Λpinput

1

8

 [2,с.168]

80000   [2, с.168]

1,37

 [2, с.168]

4,08

 [2, с.170]

5630000   [2, с.170]

2,046

4,075

2

8

[7, с.170]

84000   [7, с.171]

1,34

[7, с.115]

4,15

[7, с.171]

5640000   [7, с.171]

2,023

4,138

 

Точно так же при подводе теплоты степень повышения температуры:

                                                                                 (3)

где Тz-температура в начале расширения, Тс-температура в конце сжатия,  nТ5-показатель повышения температуры:

                                                                                    (4)

где Тa- температура в начале сжатия. Результаты проверки уравнений (3) и (4) на тех же  примерах в табл.2

Таблица 2.

Проверочный расчет степени повышения температуры

№ пр.

ε

Та, К

n1

Тz

nT5

ΛTinput

1

8

 [2,с.168]

334

  [2, с.169]

1,37

 [2, с.168]

2728

 [2, с.170]

3,78

2,0099

3,7840

2

8

[7, с.170]

334 

 [7, с.171]

1,34

[7, с.115]

2630 

 [7, с.171]

3,88

1,9923

3,8829

 

Преобразуем уравнение (1):

так как:

где pb-давление в конце расширения, n2-средний показатель политропы расширения, то:

Откуда:

Так как есть степень понижения давления, то его уравнение:

 (5)

Преобразовав уравнение (2) также, как и уравнение (1), можно получить уравнение степени понижения температуры:

   (6)

где Тb-температура в конце расширения. Результаты проверки уравнения (5) на примерах выше в табл.3.

Таблица 3.

 Проверочный расчет степени понижения давления

№ пр.

ε

Pa, Па

n1

Λpinput

Pb,Па

n2

Λpoutput

1

8

 [2,с.168]

80000

  [2, с.168]

1,37

 [2, с.168]

4,075

 

436222

в оригинале 444000 

 [2, с.170]

5,45

1,23

[2, с.170]

5,45

2

8

[7, с.170]

84000 

 [7, с.171]

1,34

[7, с.115]

4,138

 

393844

в оригинале

363000 

 [7, с.171]

4,69

1,28

[7, с.151]

4,69

 

В колонке Pb табл.3 оригинальное значение 444000 Па источника заменено на:

а оригинальное  значение 363000 Па источника заменено на:

Результаты проверки уравнения (6)  на примерах выше в табл.4.

 

Таблица 4.

   Проверочный расчет степени понижения температуры

№ пр.

ε

Тa, К

n1

ΛTinput

Тb

n2

ΛToutput

1

8

 [1,с.168]

334

  [1, с.168]

1,37

 [1, с.168]

3,7840

1690

 [1, с.170]

5,06

1,23

[1, с.170]

5,06

2

8

[7, с.170]

334 

 [7, с.171]

1,34

[7, с.115]

3,8829

1469

в оригинале

1440 

 [7, с.171]

4,4

1,28

[7, с.151]

4,4

 

В колонке Tb табл.4 оригинальное значение 1440 K источника заменено на:

В идеальном цикле Отто, где ,   степени повышения и понижения давления и температуры равны:

[6, с.239]

И справедливо равенство:

Откуда следует, что соблюдается условие условие:

Из  табл.1 и табл.2 очевидно, что в примере №1:

И в примере №2:

что означает незначительное отличие совершаемого в реальных двигателях действительного цикла Отто от идеального.  Вычислим  «приведенную теплоту» [1, c.125], или энтропию,  при подводе и отводе теплоты через среднеинтегральные температуры [6, c.119] для идеального цикла Отто  [6, c.238]. Подводимая теплота:

[6, c.238]

Среднеинтегральная температура при изохорном подводе теплоты:

[6, c.119]

Энтропия:

Отводимая теплота:

[6, c.238]

Среднеинтегральная температура при изохорном отводе теплоты :

[6, c.119]

Энтропия:

Так как:

То:

Откуда:

что означает неизменность энтропии при подводе и отводе теплоты в обратимом идеальном цикле Отто.

В действительном цикле Отто теплота, также, как и  в идеальном, подводится при постоянном объеме, но отвод теплоты осуществляется с  продуктами сгорания удалением  их из цилиндра в процессе изобарного выпуска ходом поршня.  Подводимая теплота:

[6, c.238]

Среднеинтегральная температура при изохорном подводе теплоты:

[6, c.119]

Энтропия:

А так как:

То:

Отводимая теплота:

[6, c.238]

где Tr-температура остаточных газов в конце процесса выпуска.

Среднеинтегральная температура при изохорном отводе теплоты :

[6, c.119]

Энтропия:

переписав логарифм в виде:

и так как:

получаем:

Опять же, так как:

Энтропия при изохорном подводе и изобарном отводе теплоты:

и

Для сравнения энтропии при подводе и отводе теплоты, учитывая, что теплоемкость при подводе теплоты для двухатомного газа (воздух, n1≤1,4) изохорна, а теплоёмкость при отводе теплоты для многоатомного газа (продукты сгорания, n2≤1,333…) изобарна, достаточно оценочно сравнить значения выражений:

и

Для номинальных режимов реальных двигателей степень повышения температуры можно оценить как степень повышения давления:

[7, c.143]

Для тех же режимов отношение температуры в конце расширения к температуре остаточных газов можно оценить как:

[7, c.104, с. 171]

Отношение массовой изобарной теплоемкости многоатомных газов (на примере аммиака) к массовой изохорной теплоемкости двухатомных газов (воздух), пусть и очень завышенно, оцениваем как:

 [6, c.73]

В итоге получаем:

и

Для справедливости второго закона термодинамики, утверждающего   неизбежное возрастание энтропии в необратимых процессах [1, с. 131], коим и является  действительный цикл Отто, должно соблюдаться неравенство:

означающее, что энтропия при изобарном отводе теплоты должна превышать энтропию при её изохорном подводе, а из последнего сравнения, где отношение массовой изобарной теплоемкости многоатомных газов (на примере аммиака) к массовой изохорной теплоемкости двухатомных газов (воздух) сильно завышена, следует, что они могут быть практически равны:

в чем и отражается близость действительного цикла Отто к идеальному. Более того, при уменьшении величины отношения массовой изобарной  теплоемкости многоатомных газов (продукты сгорания) к массовой изохорной теплоемкости двухатомных газов (воздух), точно также как отношения температуры в конце расширения к температуре остаточных газов, при неизменной степени повышения температуры энтропия при изохорном подводе теплоты, наперекор второму закону термодинамики, превышает энтропию при изобарном отводе теплоты: 

Из всего выше следует, что действительный цикл Отто не всегда  ограничен вторым законом термодинамики и вся подводимая к рабочему телу теплота может преобразовываться в механическую работу поршня в двигателе Отто, основой конструкции  которого является центральный кривошипно-шатунный механизм [3, c.10], в котором теплота отводится вместе с удаляемыми из цилиндра продуктами сгорания в процессе изобарного выпуска.

Из того, что на некоторых скоростях поршня может иметь место неявная подкачка коленчатого вала  силой тяжести [4, c.48], следует, что хотя двигатели Отто и выбрасывают в окружающую среду углекислый газ и другие продукты сгорания, но они частично преобразуют в механическую работу отданную в окружающую среду непревращенную (прим. Автора: в работу) теплоту: «Примером четвертого случая может служить тепловая электростанция, вырабатывающая электроэнергию (S=0) и отдающая непревращенную теплоту с большей энтропией в окружающую среду»    [1, c.142].

Под  теплотой, которой накачана  земная атмосфера, мысль о чем приведена в опубликованной ранее статье  [4, c.49] подразумевается именно цитируемая из источника выше  «непревращенная теплота с большей энтропией», выбрасываемая установленными на тепловых электростанциях лопаточными тепловыми машинами независимо от вида использующегося топлива.

И, вполне вероятно, именно возрастание энтропии окружающей среды и является основной причиной изменений климата.

Отдаваемая же  реальными двигателями  окружающей среде  теплота не является «непревращенной теплотой с большей энтропией» [1, c.142], а является теплотой, эквивалентной отрицательной работе силы на коленчатом валу, затрачиваемой им на замедление поршня  [3, c.13], тем более, что отвод и этой теплоты возможно исключить в высокоэффективной энергетической машине [5, c.142].

Судить о смысле настоящей статьи  смогут специалисты с более высокой, чем у Автора, квалификацией. Автору же интересно было бы сравнить  раскрытые закономерности действительного цикла Отто и изменение энтропии применительно к энергетическим машинам других типов, кроме тепловых электростанций, описанных в источнике выше [1, c.142].

Однако, если как одобренные планетарным научным сообществом, так и активно продавливаемые мировой политической элитой  обоснованные вторым законом термодинамики   «зеленые» способы выработки электроэнергии приводят к возрастанию энтропии окружающей среды, то полный переход на «зеленую» энергетику с целью остановить изменения климата приведет к ровно обратному эффекту  при условии, что изменения климата действительно обусловлены возрастанием энтропии окружающей среды, учет чего в научных климатических моделях, скорее всего, отсутствует, поскольку основным угрожающим климату фактором считается углекислый газ.

 

Список литературы:

  1. Бродянский В.М. Вечный двигатель- прежде и теперь. От утопии-к науке, от науки- к утопии. -М.: Энергоатомиздат, 1989. -256 с.: ил.
  2. Двигатели внутреннего сгорания: учеб. для машиностроительных и политехнических вузов в 2 томах. Том 1: Рабочие процессы в двигателях и их агрегатах / А.С. Орлин, Д.Н. Вырубов, Г.Г. Калиш [и др]; под ред. А.С. Орлина.-Изд. 2-е, перераб. и доп. – М.: Машгиз, 1957. – 396 с.
  3. Кодиров Н. Механическая теория двигателя Отто: вывод основных уравнений в первом приближении  //Научный форум: Технические и физико-математические науки:сб. ст. по материалам XLVIII междунар. науч.-практ. конф. –No 8 (48). – М.: Изд. «МЦНО», 2021. – С.9-26.
  4. Кодиров Н. Механическая теория двигателя Отто: вывод основных уравнений во втором приближении // Universum: технические науки : электрон. научн. журн. 2021.10(91).С. 40-49.
  5. Кодиров Н. Об ограниченности действия законов термодинамики и «Механическая теория двигателя Отто» //Universum: технические науки:  научный журнал- No 8(89). Часть 1. М., Изд. «МЦНО», 2021. С.67-71.
  6. Нащокин В.В. Техническая термодинамика и теплопередача. Учебн.пособие для неэнергетических специальностей вузов. М., «Высшая школа», 1975, с.496
  7. Xовах М.С. и Маслов Г. С. Автомобильные двигатели. Изд. 2-е, пер. и доп. М., «Машиностроение», 1971, стр. 456.
Информация об авторах

независимый исследователь, Узбекистан, Ташкентская область

Independent research, Uzbekistan, Tashkent region

Журнал зарегистрирован Федеральной службой по надзору в сфере связи, информационных технологий и массовых коммуникаций (Роскомнадзор), регистрационный номер ЭЛ №ФС77-54434 от 17.06.2013
Учредитель журнала - ООО «МЦНО»
Главный редактор - Ахметов Сайранбек Махсутович.
Top